通過(guò)分析 “對(duì)載流回路激發(fā)的磁場(chǎng)做環(huán)路積分” 這個(gè)問(wèn)題的物理圖象，我們得到了恒定磁場(chǎng)遵守的一條自然法則，安培環(huán)路定理。這個(gè)自然規(guī)律告訴我們，恒定磁場(chǎng)沿一條閉合曲線的環(huán)路積分，只取決于該閉合曲線所環(huán)繞的電流強(qiáng)度的代數(shù)和，與閉合曲線外圍的電流強(qiáng)度無(wú)關(guān)：在上面的公式中，積分符號(hào)上的圈圈代表積分是沿著一條閉合曲線進(jìn)行的。原則上說(shuō)，這個(gè)圈圈只是一個(gè)象征性的符號(hào)，寫(xiě)或者不寫(xiě)，并不影響問(wèn)題的本質(zhì)。不過(guò)，習(xí)慣上都會(huì)寫(xiě)上這個(gè)圈圈，這樣對(duì)理解問(wèn)題會(huì)有幫助。

作為一條自然規(guī)律，除闡明了恒定磁場(chǎng)的物理本質(zhì)外，安培環(huán)路定理還向我們提供了一種求解電流系統(tǒng)激發(fā)磁場(chǎng)的簡(jiǎn)易方法。對(duì)于具有某種對(duì)稱性分布的電流系統(tǒng)，利用安培環(huán)路定理可以輕而易舉地求出它激發(fā)的磁場(chǎng)的空間分布。

為了利用安培環(huán)路定理求解一個(gè)電流系統(tǒng)激發(fā)的磁場(chǎng)，首先要對(duì)磁場(chǎng)的對(duì)稱性做定性分析，以便找到一條合適的閉合積分路徑，使得在這條路徑上的磁感應(yīng)強(qiáng)度具有某種對(duì)稱性，能夠從積分符號(hào)中被釋放出來(lái)。否則，作為一個(gè)未知的函數(shù)，磁感應(yīng)強(qiáng)度被放在積分號(hào)內(nèi)是無(wú)法求出其積分的，這種情況其實(shí)與利用高斯定律求解電荷系統(tǒng)激發(fā)的電場(chǎng)是類似的。

最簡(jiǎn)單的一種電流系統(tǒng)是一根無(wú)限長(zhǎng)的載流直導(dǎo)線，這種電流系統(tǒng)具有以直導(dǎo)線為對(duì)稱軸的軸對(duì)稱電流分布。具有這種對(duì)稱性的電流系統(tǒng)激發(fā)的磁場(chǎng)，其空間分布也具有同樣的對(duì)稱性。

如下左圖所示，以載流直導(dǎo)線為軸，電流的流向?yàn)檎较?，建立柱坐?biāo)系。由于導(dǎo)線為無(wú)限長(zhǎng)，當(dāng)空間點(diǎn)沿著軸的方向移動(dòng)時(shí)，物理狀況不會(huì)發(fā)生改變，因此，磁感應(yīng)強(qiáng)度必定與  無(wú)關(guān)；從垂直于軸的截面上看，當(dāng)空間點(diǎn)沿著以導(dǎo)線為中心的圓周移動(dòng)時(shí)，物理狀況也是相同的，這導(dǎo)致磁感應(yīng)強(qiáng)度與  無(wú)關(guān)。于是，一根無(wú)限長(zhǎng)載流直導(dǎo)線激發(fā)的磁場(chǎng)僅僅是離開(kāi)導(dǎo)線的距離  的函數(shù)。

接下來(lái)看磁感應(yīng)強(qiáng)度的方向。由畢奧—薩伐爾定律可知，一個(gè)電流元激發(fā)的磁感應(yīng)強(qiáng)度，其方向總是在以電流的延長(zhǎng)線為軸心的圓周的切線方向。整根直電流激發(fā)的磁場(chǎng)自然也就繼承了這個(gè)特征，所激發(fā)的磁場(chǎng)必定沿著以導(dǎo)線為軸心的圓周的切線方向  。